2. проводники и диэлектрики в электрическом поле. конденсаторы. напряженность электрического поля у поверхности проводника в вакууме: 0enεσ=== , где σ – поверхностная плотность зарядов на проводнике, напряженность поля направленапо нормали к поверхности проводника. энергия заряженного проводника: w === qϕ , где q – заряд проводника, φ – потенциал проводника. в однородном изотропном диэлектрике, заполняющем все пространство: εe0err=== , где e0r– поле, созданное той же системой зарядов в вакууме, ε – диэлектрическаяпроницаемость диэлектрика. вектор drэлектрического смещения: d 0e pr r r=== ε +++ , где pr- вектор поляризации. для изотропных диэлектриков: p 0er r=== χε , d 0er r=== εε , χ === ε +++ 1 , где χ – диэлектрическая восприимчивость. поток вектора поляризации pr: ∫∫∫sdp === −−−q′′′r r, где интегрирование ведется по произвольной замкнутой поверхности, q′′′- сумма связанных зарядов внутри этой поверхности. теорема гаусса для диэлектриков: ∫∫∫sdd === qr r, где интегрирование ведется по произвольной замкнутой поверхности, q - сумма сторонних зарядов внутри этой поверхности. условия на границе двух диэлектриков для нормальных и тангенциальныхкомпонент векторов e,d,pr r r: −−− === −−−σ ′′′ p n2 p n1, d n2 −−− d n1 === σ , e2τ === e1τ, где σ ′′′ и σ - поверхностные плотности связанных и сторонних зарядов, вектор нормалинаправлен из среды 1 в среду 2. емкость уединенного проводника: ϕqс = , где ϕ - потенциал проводника, q – заряд
Популярные вопросы